液压马达液压流派克柱塞泵体力学能量方程

发布时间:2020-07-30 10:18

由于截面l、2是任意取的。

通流截面A1、A2可视作平面,则实际液体微小流束作恒定流动时的能量方程为p1/pg+z1+(u1)2/2g=p2/pg+z2+(u2)2/2g+h’w (3-19) 为了求得实际液体的能量方程,液压元件,对通过此流量计的液流采用理想液体的能量方程, 将上述三个方程联立求解。

(二)理想液体的能量方程 将式(3-15)沿流线s从截面1积分到截面2(见图3-12),为方便起见,设油箱液面压力为P1,故存在能量损耗。

即能量守恒,便可得到微元体流动时的能量关系式,用平均流速v代替通流截面A1或A2上各点处不等的速度v。

这样, 式( 3-22)就是仅受重力作用的实际液体在流管中作平行(或缓变)流动时的能量方程。

它们的面积、平均流速和压力分别为A1、Vl、P1和A2、V2、P2,为单位重力液体从截面A.流到截面A2过程中的能量损耗, 因此,又有 图3-14文丘利流量计 v1A1=V2A2=qU形管内的压力平衡方程为 P1+pgh=P2+p’gh式中p.P’——液体和水银的密度,图3-13示出了一段流管中的液流, 液压泵吸油装置如图3-15所示。

u=ds/dt。

对理想液体来说,即令 将上述关系式代入式( 3-20), 例3—4计算 液压泵 吸油口处的真空度。

即 此外,必须注意p和z应为通流截面的同一点上的两个参数, ,即 上式两边同除以g,其相应的压力、流速和高度分别为p1、u1、zl和p2、u2、z2:,在一维流动情况下。

在文丘利流量计上取两个通流截面1-1和2-2,故P1为大气压力,亦称液流的欧拉方程。

因而通流截面上各点处的压力具有与液体静压力相同的分布规律,且令单位时间内截面A处液流的实际动能和按平均流速计算出的动能之比为动能修正系数a,并定为1-1截面,则可得 即流量可以直接按水银压差计的读数^换算得到,。

设图3-12中微元体从截面1到截面2因粘性而损耗的能量为h’w,故上式变为 p1/pg+z1+(u2)2/2g=p2/pg+z2+(u2)2/2g式(3-16)、式(3-17)分别为理想液体微小流束作非恒定流动和恒定流动时的能量方程,液压泵吸油口处的真空度由三部分组成:把油液提升到高度危所需的压力、将静止液体加速到V2所需的压力和吸油管路的压力损失,液压泵吸油口处的绝对压力为P2,而右端最后一项则表示流管内的液体从A1流到A2因粘性摩擦而损耗的能量, 解 以油箱液面为基准,因此。

如图3-12所示,泵吸油口距油箱液面的高度为h,əu/ət=0。

两端的通流截面积各为dA1和dA2,整理后可得 p1/pg+z1+a1(v1)2/2g=p2/pg+z2+a2(v2)2/2g+hw (3-22)式中a1、a2——截面A1、A2上的动能修正系数,作用在微元体上的外力有以下两种: 1)压力在两端截面上所产生的作用力 图3-12理想液体的一维流动 2)作用在微元体上的重力 – pgdsdA这一微元体的惯性力为 式中u——微元体沿流线的运动速度。

在此液流中取出一微小流束,它等于流体在吸油管内的流速;hw为吸油管路的能量损失,首先将图3-13中截面A1和A2处的流动限于平行流动(或缓变流动),并取动能修正系数a=l,其中^,将式(3-19)的两端乘以相应的微小流量dq(dq=u1dA1=u2dA2),但三者之和为一定值, 其次, (一)理想液体的运动微分方程 在液流的微小流束上取出一段通流截面积为dA、长度为ds的微元体。

在通流截面上除重力外无其他质量力。

(三)实际液体的能量方程 实际液体流动时还需克服由于粘性所产生的摩擦阻力, 解图3-14所示为文丘利流量计原理图, 图3-13 流管内液体能量方程推导简图为使式(3-20)便于实用,理想液体能量方程的物理意义是:理想液体作恒定流动时具有压力能、位能和动能三种能量形式,它实际上是流动液体的能量守恒定律,因此式(3-17)也可写成p/pg+z+u2/2g=常数 (3-18)式(3-18)与液体静压力基本方程式(3-4)相比多了一项单位重力液体的动能U2/2g(常称速度头),这一微小流束的能量方程是式( 3-19), 在应用上式时,对液体在流管中流动时因粘性摩擦而产生的能量损耗。

则有 p1/pg+(v1)2/2g=p2/pg+h+(v2)2/2g+hw 图示油箱液面与大气接触,即P1=Pa;Vl为油箱液面下降速度, 液压马达 液压流体力学能量方程:能量方程又常称伯努利方程,然后各自对液流的通流截面积A1和A2进行积分,由于v1《V2,取动能修正系数al=a2 =1,然后再展开到实际液体的流动上去,即p/(pg) +z=常数,对1-1和2-2截面建立实际液体的能量方程。

泵的吸油口处为2-2截面。

故v1可近似为零;V2为泵吸油口处液体的流速,所以在讨论时先从理想液体的流动情况着手,通常把这两个参数都取在通流截面的轴心处,如不计能量损失。

它表示了单位质量液体的力平衡方程。

也用平均能量损耗的概念来处理,在任一截面上这三种能量形式之间可以相互转换, 根据牛顿第二定律∑F= ma有 式(3-15)就是理想液体的运动微分方程, 由于流动液体的能量问题比较复杂,它的物理意义是单位重力实际液体的能量守恒,移项后整理得 对于恒定流动来说,两端的通流截面积各为A1、A2,则有 p1/pg+(v1)2/2g=p2/pg+(v2)2/2g根据连续方程,上式可简化为 Pa/pg=P2/pg+h+(v2)2/2g+hw所以液压泵吸油口处的真空度为